由于全球变暖和气候变化，风能和光伏等可再生能源的大规模应用，以及电动汽车需求的增长，对储能设备的需求持续显著增加[[1], [2], [3], [4], [5]]。超级电容器具有高倍率能力和出色的循环稳定性，因此受到了研究人员的广泛关注[[6], [7], [8]]。
作为层状材料，层状双氢氧化物（LDH）具有天然的二维形态，这为它们提供了大量的离子通道，使其成为超级电容器的有前途的电极材料[[9], [10], [11], [12]]。特别是NiMn-LDH因其高理论容量、相对丰富的法拉第氧化还原反应和可控的成本而受到广泛研究[13,14]。然而，原始的NiMn LDH导电性较差，这阻碍了电子的快速传输，而结构变形会导致材料结构的破坏，从而影响其长期稳定性[13,[15], [16], [17]]。为了克服这些限制，研究人员探索了形态和结构的调节[14,[18], [19], [20]]、通过复合材料形成进行表面/界面工程[12,[21], [22], [23], [24]]，以及活性位点的调控[13,[25], [26], [27], [28]]。尽管NiMn-LDH已被广泛研究，但大多数先前的研究集中在成分修改上。例如，Chen等人[29]采用搅拌方法在NiMn LDH表面均匀生长了ZIF-67，从而引入了大量额外的活性位点并显著提高了电容。相比之下，晶体结构对NiMn-LDH电化学性能的影响很大程度上被忽视了。
重要的是，非晶态电极材料具有几个内在优势。它们高密度的电化学活性表面位点促进了电解质在整个材料体内的扩散，增加了可用于储电的活性位点[30,31]。低结晶度或非晶态金属氢氧化物中的结构缺陷进一步增强了离子扩散和反应动力学，从而获得了优异的倍率能力[32,33]。此外，非晶态金属氢氧化物通常表现出更好的循环稳定性[34,35]。尽管有这些优点，关于晶体结构对NiMn-LDH影响的研究仍然很少，晶体结构对其电化学性能的具体作用仍需进一步探讨。迄今为止，只有少数报道描述了低结晶度或非晶态的NiMn-LDH[25,[36], [37], [38]]。Shi等人[14]通过电沉积法制备了一种具有部分非晶结构的三维多孔Ni/NiMn LDH电极，该电极在1 A g?1的电流下实现了2755.36 F g?1的卓越比电容以及出色的倍率能力。然而，非晶区域对这些性能提升的精确贡献尚未得到明确分析。为了系统地阐明晶体结构如何影响NiMn-LDH作为超级电容器电极的性能，以可控的方式合成不同结晶度的NiMn-LDH是非常重要的。不幸的是，目前还没有简单的方法可以合成具有可调结晶度的NiMn-LDH，这使得开发这样的策略成为一个关键的研究挑战。
在这项工作中，我们引入了一种恒电位氧化方法来调节NiMn-LDH的晶体结构，并研究不同结晶度对其储电性能的影响。使用碳布作为基底，通过水热法在碳布上生长NiMn-LDH。随后，在固定电位下对制备好的NiMn-LDH进行不同时间的氧化，以获得不同结晶度的样品。随着氧化时间的增加，结晶度逐渐降低，在900秒时达到最佳状态（记为O-900s）。得益于其降低的结晶度，O-900s电极在1 A g?1的电流下表现出206.3 mAh g?1的显著比电容，并且在4000次循环后仍保持了该值的79.9%。我们的工作为通过调节晶体结构来优化NiMn-LDH电极和开发高性能超级电容器提供了可靠的框架。
